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  反映物质宏观性质的数学模型。最熟知的反映纯力学性质的本构关系有胡克定律、牛顿粘性定律、圣维南理想塑性定律等;反映热力学性质的有克拉珀龙理想气体状态方程、傅里叶热传导方程等。把本构关系写成具体的数学表达形式就是本构方程。在许多文献中,往往都不把本构关系和本构方程区别开来。建立本构方程是理性力学研究的重要内容之一。

  为确定物体在外部因素作用下的响应,除必须知道反映质量守恒、动量平衡、动量矩平衡、能量守恒等自然界普遍规律的基本方程外,还须知道描述构成物体的物质属性所特有的本构方程,才能在数学上得到封闭的方程组,并在一定的初始条件和边界条件下把问题解决。因此,无论就物理或数学而言,刻画物质性质的本构关系是必不可少的。

  在建立物质的本构关系时,为了保证理论的正确性,必须遵循一定的公理,即所谓本构公理。例如,关于纯力学物质理论的本构公理有:

  ①确定性公理 即物体中的物质点在每一时刻的应力完全由组成物体的全部物质点运动的全部历史唯一地确定。

  ②局部作用公理 即假定离开物质点 X有限距离的其他物质点的运动与X上的应力无关。

  ③客观性公理 即物质的性质不随观察者的变化而变化,或者说,本构关系对于刚性运动的参考标架(或参考系)具有不变性。

  此外,还有坐标不变性公理,即本构关系应与坐标系无关。但若采用张量记法或抽象记法,这个公理就自然满足。由于连续介质力学都采用张量记法,所以一般只提到上述三个本构公理。若考虑更复杂的情况,需要更多的本构公理的限制。例如,对于热力物质(见热力物质理论)除了上述三个公理外,还应服从因果关系、确定性、等存在、物质不变性、记忆和相容性等公理。每个本构方程定义一种理想物质,也就是说,每种理想物质都有自己的本构方程。例如,胡克弹性固体的本构方程可表示为应力张量Tij 和应变张量Ekl 之间呈线性关系:

Tij=CijklEkl

式中 Cijkl称为弹性常数张量。上式常称为广义胡克定律。对于各向同性的弹性固体,本构方程为:

Tij=λδijEkk+2μEij

式中λ和μ为拉梅常数;δij为克罗内克符号(见张量)。牛顿粘性流体的本构方程可表述为应力张量Tij和变形速率张量Dkl 之间呈线性关系:

Tij=KijklDkl


式中Kijkl称为粘性系数张量。 对于各向同性均匀牛顿流体,本构方程具有下列形式:

Tij=-pδij+λ*δijDkk+2μ*Dij

式中p为压力;λ*和μ*为粘性系数。

  结合理论研究和实验结果已对不少物质给出具体的本构方程。根据所研究的物质性质,本构方程可有各种不同形式。上述应力-应变关系和应力-变形速率关系是比较简单的本构方程,还可有应力率-应变率形式的以及具有积分形式的本构方程。一般地把具有积分形式的本构方程的物质称为积分型物质,例如有限线性粘弹性物质;而把应力化为应变张量和里夫林-埃里克森张量的函数的物质称为微分型物质,例如里夫林-埃里克森物质(见纯力学物质理论)。

  理性力学除对本构关系进行极为一般的研究外,还对弹性物质、粘性物质、塑性物质、粘弹性物质、粘塑性物质、弹塑性物质以及热和力耦合、电磁和力耦合、热和力以及电磁耦合等物质的本构方程进行具体研究。

  在对本构关系深入研究的基础上,理性力学提出了一些新的理想物质,有的甚至发展成为谱系,如简单物质谱系(见纯力学物质理论),而且还提出了对整类物质进行描述和分析的有效方法。

  参考书目

  郭仲衡著:《非线性弹性理论》,科学出版社,北京,1980。

  德冈辰雄著,赵镇、苗天德、程昌钧译:《理性连续介质力学入门》,科学出版,北京,1982。(德岡辰雄著:有理連続体力学入門(連載講座),《機械の研究》,1976~1977。)

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